(zlio)第一页，共35.说明()）角动量为一矢量(shǐling)大小(dxiǎ）质点的角动量与位矢、动量有关。因而在述说质点的角动量时，必须指明是对哪一点的角动量。）圆周运动质点对圆心的角动量大小：方向：垂直与圆周所在平面。rmvmr、质点的角动量定律(dnglǐ)~在时间过程中转矩和角动量的关系。由于(yn设质量为m的质点，在合外力作用下，其运动等式为：质点对参考点O的位矢为，故以叉乘上式两侧，其中(.～作用于质点的合力(hl)对参考点O的扭矩，等于质的角动量随时间的变化率。这与牛顿(nidn)第二定理在方式上是相像的，上式还可写成：合力对参考点0的合扭力：扭矩与作用时间的乘积，称作冲量矩～质点(zhdiǎn).质点(zhdiǎn)的角动量定对同一参考点0，质点所受的冲量矩等于(dngy)质点角动量的增量。说明(shumn）质点的角动量定律来自于牛顿第二定理，因而适用范围为：质点，惯性系）质点的角动量定律构建了角动量(状态量)过程量)的关系。在个别情况下可以简化估算。）质点的角动量定律估算冲量矩的扭矩，和质点的角动量必须相对同一参考点。
的光滑圆环放在竖直平面内.一质量为的小球穿在圆环上,并可在圆环上滑动.平(shuǐpng)面上),之后从点开始下降.设小球与圆环间的磨擦略去不计.求小球滑到点解小球受重力和支持力作用,支持力的扭矩为零,重扭力垂直纸面向里由质点的角动量定理由题设条件()积分上式mRmR定轴转动质心(gngtǐ)的角动量对的角动量：转轴角速率质心上任一质点转轴与其转动平面交点二、刚体(gngtǐ)的角动量定律和角动量守恒定理方向：沿大小：ioio.质心(gngtǐ)定轴转动的特征：各质点的角速率大小相等，且均沿轴向。质心(gngtǐ)～刚体对轴的转动力矩质心(gngtǐ)对轴的角动量为：mrmr、刚体(gngtǐ)的角动量定律可得两侧(liǎngbin)求和得.定义:质点系的角动量等于(dngy)所有质点角动量的矢量和因而(yncǐ):说明()在质点系的情况下，合扭力是指作用于质点系的各个力的扭矩的矢量和，而不是合力的扭矩注意：作用于系统的外力矢量和为零时，合扭力不一定为零如图的一对质心，其矢量和为零，而合扭力不为零。第10一对内力对同一参考点的扭力之和恒为零，因而质点系所有内扭力之和恒为零，即证明：一对内力(nil)对同一参考点的扭力之和.于是：质点系弱冠动量的时间变化率等于质点系所有外扭矩的矢量和注意：合外转矩是质点系所受各外扭矩的矢量和，而非合力的转矩。
第12.质心(gngtǐ)可以视为质点系，因此质点系的角动量定律对定轴转动的质心(gngtǐ)依然适用。对于(duy)定轴转动质心：质心定轴转动的转动定理实质是角动量定律的一种特殊(tsh)方式。积分：对某个固定轴的外扭矩的作用在某段时间内的积累疗效，称为冲量矩左侧为质心对同一转动轴的角动量的增量。～当转轴给定时，作用在质心上所有外力的冲量矩等于质心角动量的增量。称作质心角动量定律第、质点系(质心(gngtǐ))角动量守恒定理考虑(kǎolǜ)到定轴转动质心的角动量公式，质心的角动量定律也可改写为：依照(gnj)质点系的角动量定律：若合外扭力则系统的角动量为一常矢量(不随时间变化)角动量守恒定理条件推论第14.讨论(tǎoln)适用于宏观体系，也适用于微观体系，但是在高速低速范围均适用。角动量守恒定理的条件和推论虽然用于单个质点，也适用于质点系，质心(gngtǐ)角动量定理怎么用，或则是若干质点和质心(gngtǐ)组成的混和系统。角动量守恒定理的有两种情况：）单个质点(zhdiǎn)角动量守恒的情况：匀速直线运动：对任意(rny)参考点而言角动量守恒。匀速率圆周运动：对圆心(yunxn)而言角动量守恒。
质点在有心力的作用下运动：对有心力的中心而言角动量守恒。）万有引力是典型的有心力。因而月球绕太阳的公转角动量守恒。）对于不同的系统，判定角动量守恒的条件完全相同。差异在于系统角动量的估算公式不同。所有角动量必须相对同一参考点。）动量守恒的系统角动量必然守恒，反之则不一定。因而角动量守恒定理的使用范围比动量守恒定理愈发广.18星体(xngx)为何是扁平的？第17.简略(cl)解释：星体(xngx)具有原始角动量星体在氧化(yǎnghu)的过程中可以觉得角动量(近似)守恒因而在垂直角动量方向不能无限收缩。不过在平行角动量方向缺不受这一限制。第18.20例：在一光滑水平面上，有一轻弹簧角动量定理怎么用，一端固定，一端联接一质量()m块，如图所示．弹簧自然宽度l0=0.2系数k=100Nm-1.时，弹簧宽度为l0，滑块速率v0ms-1，方向与弹簧垂直．之后某一时刻，弹簧宽度l=0.5.21解：由角动量守恒(shǒu和机械能守恒(shǒu.22一质量的登月飞船,在离地球表面高度处绕地球作圆周运动.飞船采用如下登月方法