磁矩就是电子轨道磁矩以及电子和核的载流子磁矩构成的，磁介质的磁化就是外磁场对分子磁矩作用的结果。平面载流线圈的磁矩定义为m=iSn式中i电压硬度；S为线圈面积；n为与电压方向成左手螺旋关系的单位矢量。在畴壁中磁矩分布示意图均匀外磁场中，平面载流线圈不受力而受转矩，该扭矩使线圈的磁矩m转向外磁场B的方向；在均匀径向分布外磁场中，平面载流线圈受转矩偏转。许多马达和热学仪表的工作原理即基于此。（不晓得对不对）
磁矩
磁矩就是电子轨道磁矩以及电子和核的载流子磁矩构成的，磁介质的磁化就是外磁场对分子磁矩作用的结果。平面载流线圈的磁矩定义为m=iSn式中i电压硬度；S为线圈面积；n为与电压方向成左手螺旋关系的单位矢量。在畴壁中磁矩分布示意图均匀外磁场中，平面载流线圈不受力而受转矩，该扭矩使线圈的磁矩m转向外磁场B的方向；在均匀径向分布外磁场中，平面载流线圈受转矩偏转。许多马达和热学仪表的工作原理即基于此。
基本信息
英文名：磁矩
外文名：
概念：载流线圈或微观粒子磁性
属性：化学量
公式：m=iSn
i：电压硬度
S：线圈面积
定义
在原子中，电子因绕原子核运动而具有轨道磁矩；电子还因载流子具有载流子磁矩；原子核、质子、中子以及其他基本粒子也都具有各自的载流子磁矩。那些对研究原子基态的精细结构，磁场中的塞曼效应以及磁共振等有重要意义，也表明各类基本粒子具有复杂的结构。
分子的磁矩就是电子轨道磁矩以及电子和核的载流子磁矩构成的(μ=μs+μl=gsps+glpl)，磁介质的磁化就是外磁场对分子磁矩作用的结果。
粒子的内禀属性。每种粒子都有确定的内禀磁矩。载流子为s的点粒子的磁矩μ由μ=g(e/2m)p给出，式中e和m分别是该粒子的电荷和质量，g是一个数值因子，p为载流子角动量。载流子为零的粒子磁矩为零。载流子为1/2的粒子，g=2；载流子为1的粒子，g=1；载流子为3/2的粒子，g=2/3。理论上普遍给出g=1/s。
粒子磁矩可通过实验测定。但实验测定结果并不与此相符，其间差异称为反常磁矩。对于载流子均为1/2的电子、μ子、质子和中子，精确测定其g因子分别为
电子g/2=1.3（10）
μ子g/2=1.（8）
质子g/2=2.（63）
中子g/2=－1.（45）
正在加载各类磁矩示意图
粒子反常磁矩的来源有二：一是量子电动热学的幅射修正，电
子、μ子属于此类情形，虽然是点粒子，粒子形成的电磁场对其自身的作用造成载流子磁矩的微小变化，这一改变可以严格地用量子电动热学精确估算，结果与实验测定符合得挺好；另一是因为粒子有内部结构和强互相作用的影响，质子和中子属于此类情形，质子和中子的反常磁矩用于剖析其内部结构。
载流回路中的磁场
在一个载流回路中，磁偶极矩是电压乘于回路面积：u=I*a；
其中，u为磁偶极矩，I为电压，a为面积。面积的方向则为左手定则所决定的方向。
载流回路在磁场中的扭矩τ和能量U，与磁偶极矩的关系为：
U=T·B
其中，B为磁感应硬度。
磁矩简介
描述电压线圈的磁性质以及微观粒子化学性质的数学量。电压的磁矩
方形电压圈的磁矩为m＝iSn,式中i为电压硬度，S为电压圈的面积，n为与i成手掌螺旋的单位矢量。如图所示任意方式的平面闭合电路的磁矩也可写为电压硬度与面积的乘积。
磁矩电与磁有许多相像之处。一个小电压圈可以看成正负磁体组成的磁偶极子，它在远区迸发的磁场和在外磁场中的行为同电偶极子在远区迸发的电场和在外电场中的行为类似。磁矩M在远区的磁场，同电矩p在远区的电场类似，
正在加载磁矩
式中μo为真空磁导率,r为磁矩到场点的位矢。磁矩M在外磁场B中受的力F和扭矩L同电偶极子在外电场的情况类似，分别为F＝墷(m·B),L＝m×B。
与电多极矩类似,也存在磁多极矩,其级次以2(l=1,2,3,…)表之磁矩方向，l＝1，即上述的磁偶极矩，l=2为磁四极矩。这种在电磁幅射中有广泛应用。
各种磁矩
载流回路磁矩
在一个载流回路中，磁矩大小是电压除以回路面积：u=I*S；
其中，u为磁矩，I为电压，S为面积。
磁矩方向则为电压绕行方向左手定则所决定的方向。
载流回路在磁场中所受转矩M与磁矩的关系为：
M=u×B其中，B为磁感应硬度。
基本粒子磁矩
正在加载核载流子与核磁矩
许多基本粒子(比如电子)都有内禀磁矩磁矩方向，这些磁矩和精典化学的磁矩不同，必须使用量子力学来解释它，
和粒子的载流子有关。而这些内禀磁矩即是许多在宏观之下磁力的来源，许多的数学现象也和此有关。这种内禀磁矩是量子化的，也就是它有最小的基本单位，往往称为“磁子”()或磁元，比如电子载流子磁矩的矢量绝对值即和玻尔磁子成比列关系：
其中为电子载流子磁矩，电子载流子g因子gs是一项比列常数，μB为玻尔磁子，s为电子的载流子角动量。