时间常数表示过渡反应的时间过程的常数。指该化学量从最大值衰减到最大值的1/e所须要的时间。对于某一按指数规律衰变的量，其幅值衰变为1/e倍时所需的时间称为时间常数。
RC的时间常数：表示过渡反应的时间过程的常数。在内阻、电容的电路中，它是阻值和电容的乘积。若C的单位是μF（微法），R的单位是MΩ（兆欧），时间常数的单位就是秒。在这样的电路中当恒定电压I流过时，电容的端电流达到最大值（等于IR）的1-1/e时即约0.63倍所须要的时间即是时间常数，而在电路断掉时，时间常数是电容的端电流达到最大值的1/e，即约0.37倍时所须要的时间。
RLC暂态电路时间常数是在RC电路中，电容电流Uc总是由初始值Uc（0）按指数规律单调的衰减到零，其时间常数τ=RC。
注：求时间常数时，把电容以外的电路视为有源二端网路，将电源置零，之后求出有源二端网路的等效内阻即为R在RL电路中，iL总是由初始值iL（0）按指数规律单调的衰减到零，其时间常数τ=L/R
RC电路时间常数的估算
假定有电源Vu通过内阻R给电容C充电，V0为电容上的初始电流值，Vu为电容饱含电后的电流值，Vt为任意时刻t时电容上的电流值，这么便可以得到如下的估算公式：
Vt=V0+（Vu–V0）*［1–exp（-t/RC）］
假如电容上的初始电流为0，则公式可以简化为：
Vt=Vu*［1–exp（-t/RC）］
由上述公式可知，由于指数值只可能无限接近于0求电阻的物理公式，但永远不会等于0，所以电容电量要完全饱含，须要无穷大的时间。
当t=RC时，Vt=0.63Vu；
当t=2RC时，Vt=0.86Vu；
当t=3RC时，Vt=0.95Vu；
当t=4RC时，Vt=0.98Vu；
当t=5RC时，Vt=0.99Vu；
可见，经过3~5个RC后，充电过程基本结束。
当电容饱含电后，将电源Vu漏电，电容C会通过R放电，则任意时刻t，电容上的电流为：
Vt=Vu*exp（-t/RC）
对于简单的串联电路，时间常数就等于内阻R和电容C的乘积，并且，在实际电路中，时间常数RC并不这么容易算，比如右图（a）。
rc电路时间常数的定义及估算
对于上图（a），倘若从充电的角度去估算时间常数会比较难，我们不妨换个角度来思索，我们晓得，时间常数只与内阻和电容有关，而与电源无关，对于简单的由一个内阻R和一个电容C串联的电路来说，其充电和放电的时间参数是一样的，都是RC，所以，我们可以把上图中的电源漏电，使电容C1放电，如上图（b）所示，很容易得到其时间常数：
t=RC=（R1//R2）*C
使用同样的方式，可以将右图（a）电路等效成（b）的放电电路方式，得到电路的时间常数：
t=RC=R1*（C1+C2）
rc电路时间常数的定义及估算
用同样的方式，可以将右图（a）电路等效成（b）的放电电路方式，得到电路的时间常数：
t=RC=（（R1//R3//R4）+R2）*C1
rc电路时间常数的定义及估算
对于电路时间常数RC的估算，可以归纳为以下几点：
1、如果RC电路中的电源是电流源方式，先把电源“短路”而保留其串联电阻；
2、把除去电源后的电路简化成一个等效内阻R和等效电容C串联的RC放电回路，等效内阻R和等效电容C的乘积就是电路的时间常数；
3、如果电路使用的是电压源方式，应把电压源开路而保留它的并联电阻，再按简化电路的方式求出时间常数；
4、计算时间常数应注意各个参数的单位，当内阻的单位是“欧姆”，电容的单位是“法拉”时，乘得的时间常数单位才是“秒”。
对于在高频工作下的RC电路，因为寄生参数的影响，很难按照电路中各元元件的标称值来估算出时间常数RC，这时，我们可以按照电容的充放电特点来通过曲线方式估算，上面早已介绍过了，电容充电时，经过一个时间常数RC时，电容上的电流等于充电电源电流的0.63倍，放电时，经过一个时间常数RC时求电阻的物理公式，电容上的电流增长到电源电流的0.37倍。
rc电路时间常数的定义及估算
如上图所示，如通过实验的方式绘出电容的充放电曲线，在起点处做一条充放电切线，则切线与纵轴的交点就是时间常数RC。
