磁场的高斯定理：若在磁场中作任意闭合曲面，则穿过该闭合曲面的磁通量为零。
由磁场的高斯定理可知：磁场是无源场，磁感线是封闭的曲线，因此磁场力是非保守力。
由此可以联想到均匀增大的磁场产生的环形电场也为非保守场，静电场才是保守场。
因此，存在电势但不存在“磁势”。
看做功与路径有无关系，有关系就是非保守场，无关就是保守场。稳恒磁场必然是变化电场产生的呀
电流或运动电荷在空间产生磁场。不随时间变化的磁场称恒定磁场。它是恒定电流周围空间中存在的一种特殊形态的物质。磁场的基本特征是对置于其中的电流有力的作用。永久磁铁的磁场也是恒定磁场。
1、磁通密度与毕奥-萨伐尔定激启兆律
磁通密度是表示磁场的基本物理量之一，又称磁感应强度，符号为 。
电流元受到的安培力 毕奥——萨伐尔定律 对于粗导线，可将导线划分为许多体积元dV。 2、磁通连续性定理
磁场可以用磁力线描述。若认为磁场是由电流产生的，按照毕奥-萨伐尔定律，磁力线都是闭合曲线。
磁场中的高斯定理 式中，S为任一闭合面，即穿出任一闭合面的磁通代数和为零。应用高斯散度定理
由于V是任意的，故 式中 为散度算符。这是磁场的基本性质之一，称为无散性。磁场是无源场。
3、磁场中的媒质
磁场对其中的磁媒质产生磁化作用旁配，即在磁场的作用下磁媒质中出现分子电流。总的磁场由自由电流与分子电流共同产生。永磁铁本身有自发的磁化，因而不需要外界自由电流也能产生磁场。磁媒质的磁化程度用磁化强度 来表征，它是单位体积内的磁偶极矩。
磁偶极矩：环形电流所围面积与该电流的乘机为磁偶极矩，其方向与电流环绕方向符合右螺旋关系。 磁场强度或本构方程由可得，该式称为磁媒质的成分方程或本构方程。
磁媒质的分类：顺磁质，抗磁质明租，铁磁质 。
4、安培环路定律
磁场强度 沿闭合回路的积分，等于穿过该回路所限定的面上的自由电流。回路的方向与电流的正向按右螺旋规则选定。
由斯托克斯定理
又 安培环路定律的微分形式 此式表明，磁场属于有旋场。
应用安培环路定理可以计算某些载流导体周围的磁场，如载流直线、螺线管等。
时变电磁场
场量随时间变化的电磁场称为时变电磁场。随时间变化的磁场会激励电场，即磁生电;随时间变化的电场又会激励磁场，即电生磁。两者相互影响，构成统一的电磁场。电磁感应定律描述了磁生电;不仅传导电流而且位移电流也表现出电生磁。
1、电磁感应
电磁感应现象：两个重要实验，变压器作用和动生感应作用。
电磁感应定律：导体线圈中产生的感应电动势其大小正比于线圈铰链的磁链的时间变化率。说明机械功可以经过电磁感应作用转变为电磁能。
电动势与磁通量的方向按照右螺旋规则标定。
意义：磁场的变化可以激发电场。感应电场，在闭合路径上的线积分可以不等于零，其线积分值为感应电动势。即使不存在导体，不出现电流，但感应电场仍然存在。
动生电动势： 电磁感应定律的微分形式(静止媒质)：
由 得
2、麦克斯韦方程组
它是描写电磁场分布变化规律的一组微分方程。
麦克斯韦方程组积分形式
麦克斯韦方程组微分形式
该方程组表示了安培环路定理、电磁感应定律、磁通连续性定理、高斯定理。同时隐含着电荷守恒定律。 ，场中任一处流出的电流必等于该处电荷的时间减少率。
电磁媒介质的成分方程(本构方程)：
3、广义波动方程
将麦克斯韦方程组中4各场量 、 、 、 只保留一个而消去其他。可以得到保留 的广义波动方程;保留 的齐次广义波动方程;进而可以得到扩散方程、拉普拉斯方程。
4、集肤效应
电磁场主要分布于表面层的现象，称为集肤效应。
5、地上架空工频交流长直导线的电磁场
利用镜像法，可以解出地中感应电流，它主要分布于集肤厚度内而宽度较窄的带状区域。
五、电磁辐射与射频电磁场
能量以电磁波的形式通过空间传播的现象称为电磁能辐射或电磁辐射。当电磁辐射强度超过人体或仪器设备所能容许的限度时将产生电磁污染和对其他系统的干扰。
1、电磁辐射
这里研究单元辐射子的电磁辐射规律。有电偶极子型和磁偶极子型两类。
传导电流与位移电流共同激励磁场，磁场变化与库仑电荷共同激励电场，而电磁场以波的方式传播。
电磁波是横波，电磁场分布具有方向特性。
电磁功率的面密度为坡印亭矢量 ，单位是W/m2 2、射频电磁场
无线电波按其频率和波长可以分为八大类。其频率从3kHz至3000GHz，波长对应于100km至0.1mm。射频电磁场通常是指100kHz以上的无线电波。微波是分米波、厘米波和毫米波的统称。继无线电波之后是红外线、可见光、紫外线、X射线和 射线。
影响场强的因素有两类：一类是场源分布;另一类是介质的分布。
5、矢量磁位
对于有旋无散场 ，引入矢量位函数 来描述，使满足 ，该函数 称为矢量磁位。单位是韦[伯]/米(Wb/m)。
与 同方向。如果电流密度只有一个方向分量，则矢量磁位也仅有一个方向分量。
在均匀、各向同性、线性的磁媒质中，经推导可以证明 磁通量的计算
应用斯托克斯定理 磁通量为 除矢量磁位外，在无电流的部分场域内，可以定义标量磁位。由于区域内无电流密度 所以磁场强度 的旋度等于零，属于无旋区，可以使用标量函数描述场的分布，即标量磁位，且 6、镜像法
磁场计算：给定电流分布求磁场，在均匀磁媒质中，可以通过毕奥——萨伐尔定律直接求得，也可以由矢量磁位通过旋度计算。对于比较复杂的磁场，磁场的矢量磁位满足泊松方程或拉普拉斯方程，其解答具有性。可以应用镜像法。
设置镜像的规则：对于铁磁物质( )平表面，镜像电流是等量同号，位置对称。若铁磁物质 ，则镜像电流不等量。
7、电感
它是表示一个或多个导体线圈中的电流与线圈所链合的磁链关系的电磁参量。这些参量的数值决定于线圈形状、尺寸与其周围磁媒质的特性。电感分为自感与互感。
自感：一线圈中的电流 所建立的与该线圈相链的磁链 与电流 的比值。 互感：分两种情况。线圈1中的电流 在邻近的线圈2建立的磁链 与电流 的比值，称为线圈1对线圈2的互感， 。类似可定义线圈2对线圈1的互感， 。
对线性磁媒质，两个线圈间的互感为恒定值， 导线的自感包含外自感和内自感两部分。分析自感时，导线不能视为无限细。自感磁链分为外磁链和内磁链，即 回路的自感L也相应地分为外自感 和内自感 计算内磁链时，与元内磁通交链的电流只是部分电流，相应的匝数应为小于1的分数，称为分数匝数。分数匝数的数值等于元内磁通 交链的电流 与导线中全部电流 的比值。由此可以计算无限长直圆导线的单位长内自感 一个细导线回路的自感，可近似看作是导线几何中心轴线 与导线内侧闭合曲线 间的互感与导线的内自感之和。下面是常见几种导线的自感和互感。见551、552页的表格。
(1)空气中单匝圆环的自感
(2)两线输电线的自感
(3)空气中两平行同轴圆环间的互感
(4)两对相互平行的输电线间的互感
8、磁场能量
磁场的能量密度为 电感器中的磁场能量
