参考点运动的角动量定律表达式 um54 参考点运动的角动量定律表达式（数学系） 摘要 本文介绍参考点运动时的角动量定律的表达式点运动，而描述可以简化为绕固定点旋转，违反了数量定律，有助于我们在解决参考点运动的热问题时有清晰的概念和正确的分析问题。 关键词：角动量定律 I 参考点 I 惯性系 前言 在大多数热学教科书中，质点群角动量定律一般只讨论惯性系中质点群围绕固定参考点的旋转。 此时，角动量定律的表达式为； Mp和：M是惯性系中质点群相对于固定参考点p的总外力。 (rm)：是粒子蛆的弱冠动量相对于p点对时间的变化率。 1=1dtdt 必须指出； (1) (1) 公式仅适用于惯性系 I (2) (1) 式中的合成外力矩和弱冠动量必须针对同一固定参考点 P。因此，当一方参考点 P移动，公式（1）一般不再适用。 本文首先由达朗贝尔原理引入非惯性系中角动量定律的表达式，然后通过以下公式引入惯性系中相对运动参考点处的角动量定律的表达式向量运算，并进一步阐述了可以简化为相对惯性系固定参考点角动量定律表达的条件。 它有助于我们在解决参考点运动的热问题时对此问题有一个清晰的概念和正确的分析。
参考点运动角动量定律的表达式 上述公式（1）只适用于参考点固定在惯性系中的情况。 当参考点P移动时，公式(1)一般不再适用。质点系的动量定理公式，我们将S'系引入到原来的惯性系S系中，其坐标原点取于1991年扬州师范学院第60轴29号处，如图1所示。实际上，S可以看成是一个明确的参考点。 如果P点相对于S系统做平移加速运动，则S系统是非惯性系统。 牛顿定理在非惯性系统中不再适用，角动量定理是基于牛顿定理的。 因此，我们对第i个粒子m使用； 完美运动多项式为 +:=(m;%}L)iU[ucr-ri,,Xi。 可以看出，内部惯性成对相互抵消。 因此，上式中第一项只需要考虑外部扭矩的贡献即可。 式(3)是在非惯性系统S中，系统相对于固定参考点P的角动量定律的表达式。式中，质点群受到相对于固定参考点P的外力矩。 P点（即点），i(m)为质点群相对于P点所受到的惯性平台力矩。粒子群弱电晕动量相对于点的时间变化率如果我们选择粒子群的刚体C，因为在上式右侧第二项中，mirt等于粒子系统的质量与刚体矢量半径的乘积，因为选择刚体作为参考点，此项为零。 因此质量条件系统中以刚体为参考点的角动量定律的表达式为 c:...-i1(rl~ 可见，式(4)与式(1)有相似之处由于式（4）不需要分析粒子系统整体平移的角动量，因此在某些场合比式（1）应用起来更方便。
进一步分析公式，我们看到公式右边第二个xc可以写成 Man [rL-rvxd-~-,3=cui c (7) 式中为粒子群相对于粒子群的角度运动参考点P在惯性系S系中 动量定律的表达式？ 式中，颗粒群相对于动点P所受到的瞬时组合外扭力rm，i=1´为颗粒群中相对于动点系统的刚体速度（相对于l建州师范学院系统，062 参考点P（相对点）的联通费率，与式（1）相比，式（7）左边多了一项——m xi ，其实这是由讨论总结，式(1)一般是针对惯性系中固定的参考点，当参考点连通时，应用动量定律求解时必须使用另一个表达式(7)但在一些热问题中，虽然参考点是移动的，我们也可以直接应用式（1）来分析估计，但这并不是作为基本方法提出的，只有当 )= 时，即参考点为选取刚体位置Jb)，即刚体运动方向与参考点运动方向平行时，式(7)可简化为式(1)。 必须从概念上澄清这一点。 下面我们详细分析一个反例，如图2所示，假设均匀球体最初在水平面上以均匀球体在水平面上的速度开始，速度为u，我们选择参考点为刚体的位置质点系的动量定理公式，即： 因此式（7）左边第二项为零， R=ImR2 求解该微分方程可得 R=i，根据刚体运动定律mg=m，通过求解这个微分方程，可以得到dx=V，分析原球体既滑动又滚动，直到d面上x(ti)=Rd，从而得到方法2。我们选择参考点在球体与水平面的接触点，由(It，所以式(7)左边第二个X为零。
又由于 P 点没有扭矩，式 (7) 的右边项也为零。 场景$孙进参考点运动| 体积定律用公式表示：常数为a mvR = a mR´dO—m，则将球作为纯运动。 文献1G。 ， 是。 J.phy，：758查博廖。 热的。 云南教育出版社杜，？ 八戒，M？ 奥尔森，孙国坤译． 经典保暖新款球棒。 科学出版 DU，()，编辑。 。 :